一般我們經(jīng)常見(jiàn)到的燒嘴都是煤氣為中心射流，空氣為周?chē)淞鳎纬傻耐纳淞?，由于射流間的相互擴(kuò)散，使煤氣與空氣混合。所以深井爐射流的相互作用對(duì)于燒嘴的設(shè)計(jì)與調(diào)節(jié)有實(shí)際意義。

　　當(dāng)其他條件相同時(shí)，同心平行射流的混合速度*慢，火焰*長(zhǎng)。為了改善混合條件。曾進(jìn)行了大量實(shí)驗(yàn)研究，總結(jié)成以下若干規(guī)律。

　　(1)增加中心射流和外圍射流的相對(duì)速度(即速度比釗外/二中)?？梢允够旌纤俣仍黾樱c兩射流的絕對(duì)速度關(guān)系不大。

　　(2)射流的直徑愈小，則混合的速度愈高。

　　(3)兩射流存在一定的交角，則混合的強(qiáng)度增加。

　　(4)在噴口安裝某種障礙物(如導(dǎo)向葉片)，可以使混合強(qiáng)度增加。這些規(guī)律都已作為改善混合的措施，應(yīng)用于氣體然料和液體嫩料的燃燒。

　　限制射流

　射流在管道或爐膛內(nèi)流動(dòng)，四周被包圍，這種射流稱(chēng)為限制射流。如果空間很大，而噴口的截面相對(duì)很小，仍可作為自由射流。如果噴口截面相對(duì)很大，而限制空間較小，噴出的氣體很快充滿(mǎn)整個(gè)空間，這就相當(dāng)于氣體在管道內(nèi)流動(dòng)。爐氣流動(dòng)多屬限制射流的情況。

　如圖2-39所示。設(shè)限制射流的出門(mén)截面遠(yuǎn)大于噴口截面。氣體從噴口流出以后在限制空間形成流股(射流主流)，流股的前半段與自由射流的特點(diǎn)相似，沿軸向動(dòng)量基本保持不變，速度減小。流量增加，射流截面擴(kuò)大。只是限制空間里沒(méi)有可供吸人的大量氣體，截面的擴(kuò)大沒(méi)有自由射流那樣顯著。流股的后半段與自由射流截然不同，動(dòng)量顯著減小，壓力明顯增加，因此在限制空間的始端和末端造成壓力差。在反壓的作用下，流股邊緣速度較小的一部分，將會(huì)由于與周?chē)橘|(zhì)的摩擦而與射流主流分開(kāi)，回流到靜壓較低的地方(噴嘴附近)，在流股周?chē)h(huán)而形成環(huán)流區(qū)。環(huán)流區(qū)的位置、大小和流動(dòng)方向，與射流的人口、出口位置，限制空間的大小，射流主流的運(yùn)動(dòng)方向都有關(guān)。圖2-40可以幫助定性地了解環(huán)流區(qū)的大致情況。限制射流的這些特點(diǎn)。對(duì)爐膛的壓力分布和氣體運(yùn)動(dòng)具有實(shí)際意義。

　　爐內(nèi)的氣體流動(dòng)

　火焰爐內(nèi)的氣體流動(dòng)對(duì)爐內(nèi)的燃燒、傳熱和傳質(zhì)過(guò)程有著重要的影響。維持爐內(nèi)正常的氣體流動(dòng)，可以得到加熱所需要的溫度分布和壓力分布?，F(xiàn)以連續(xù)加熱爐和室狀爐為例，說(shuō)明爐內(nèi)氣體流動(dòng)的特點(diǎn)。